Колебания, оптическая физика Взаимодействие света с веществом Электромагнитное поле Электромагнитное взаимодействие

Алгебра операторов момента Рассмотрим теперь алгебру операторов момента в общем виде, не фиксируя ее представление. Относительная статистическая ошибка для числа регистрируемых событий, грубо говоря, пропорциональна 1/(rt)1/2, где r - регистрируемая интенсивность, t - время измерений. Поэтому очень хочется увеличить увеличить скорость регистрации, чтобы побыстрее набрать хорошую статистику. Интенсивность генерации интересующих экспериментатора событий нередко несложно увеличить, например, увеличив интенсивность пучка ускорителя.

С помощью этой формулы Планка мы можем получить все ответы на вопросы, связанные с твёрдым телом.

1. Классическая теория теплоёмкости. Модель независимых осцилляторов

Твёрдое тело может быть смоделировано частицами, которые колеблются относительно положения равновесия. Частицы в узлах решётки сидят и при нагревании колеблются, поэтому простейшая модель такая: частица массы m привязана пружинкой жёсткости k к положению равновесия. На самом деле, там пусто и привязаться не к чему, мы делаем модель. Каждый атом с положением равновесия в узлах решётки мы моделируем независимым осциллятором. Энергия осциллятора . Можно доказать, что средняя кинетическая энергия осциллятора равна средней потенциальной энергии: . Из статистической физики известно, что , поэтому средняя энергия одного осциллятора равна . Тогда внутренняя энергия одного моля будет равняться , а теплоёмкость

 

Классическая теория говорит, что теплоёмкость одного моля любого твёрдого тела равна 3R. На самом деле, теплопроводность твёрдых тел экспериментально имеет такой вид (рис.1.2).

 

 

При достаточно низких температурах теплоёмкость падает как T3. Классическая теория не справляется с этим делом.

Энергия осциллятора квантуется. ,  где – частота осциллятора. Если учесть квантование энергии, то средняя энергия, приходящаяся на одну степень свободы равна , а для пространственного осциллятора

 

Как это согласуется с классическим результатом? Очень просто – при   и  при . Это уже даёт правильное приближение, но закон T3 не получается всё равно. Это говорит о том, что модель независимых осцилляторов слишком груба.

Центр пакета движется по классическому закону, ширина пакета не зависит от времени: С помощью быстрых дискриминаторов получаются сигналы таймирования, которые поступают на стартовый и стоповый входы ВАКа. С помощью временных одноканальных анализаторов выбирается энергетический диапазон. Если сигналы в первом и втором каналах соответствуют выбранным энергетическим диапазонам, и они совпадают в пределах выбранного в схеме совпадений времени, стробирующие сигналы от схемы совпадения открывают выход ВАКа.

Корпускулярные свойства света